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放射能汚染とデマ汚染に抗す 日本で発行されたICRP文書一覧 まず、ICRPの文書に関しては、 社団法人日本アイソトープ協会が情報独占していることを銘記しましょう。 同協会が、情報遮断しているかどうかは、ディスカッションする必要があります。 http //www.jrias.or.jp/index.cfm/6,0,76,html 日本で発行されたICRP文書一覧７．ICRP Publication(日本語版) ８．ICRP Publication(英語版) http //www.jrias.or.jp/index.cfm/6,1233,76,127,html ７．ICRP Publication(日本語版) ご購入については ＝ 出版物 ご購入の方法 をご覧ください 書 名 発行年月 略 称 定価（円）(本体価格) 会員割引価格（円）(本体価格) 103 国際放射線防護委員会の2007年勧告 2009年9月 ICRP-103 3,675（3,500） 3,300（3,143） 101 公衆の防護を目的とした代表的個人の線量評価／放射線防護の最適化：プロセスの拡大 2009年12月（翌1月発売） ICRP-101 4,305（4,100） 3,885（3,700） 99 放射線関連がんリスクの低線量への外挿NEW 2011年4月 ICRP-99 6,405（6,100） 5,775（5,500） 98 永久挿入線源による前立腺がん小線源治療の放射線安全 2010年3月 ICRP-98 3,255（3,100） 2,940（2,800） 97 高線量率(HDR)小線源治療事故の予防 2008年12月 ICRP-97 3,045（2,900） 2,730（2,600） 96 放射線攻撃時の被ばくに対する公衆の防護NEW 2011年4月 ICRP-96 4,725（4,500） 4,200（4,000） 94 非密封放射性核種による治療を受けた患者の解放 ダウンロード＝ 正誤表 [81KB pdf] 2007年5月 ICRP-94 3,360（3,200） 3,024（2,880） 93 デジタルラジオロジーにおける患者線量の管理 2007年3月 ICRP-93 3,465（3,300） 3,045（2,900） 92 生物効果比（RBE）、線質係数（Q）及び放射線荷重係数（wR） 2005年1月 ICRP-92 3,990（3,800） 3,570（3,400) 91 ヒト以外の生物種に対する電離放射線のインパクト評価の枠組み 2005年3月 ICRP-91 3,780 （3,600） 3,360 （3,200） 87 CTにおける患者線量の管理 2004年5月 ICRP-87 1,785 (1,700) 1,606 (1,530) 86 放射線治療患者に対する事故被ばくの予防 2004年7月 ICRP-86 2,940 (2,800) 2,646 (2,520) 85 IVRにおける放射線傷害の回避 2003年9月 ICRP-85 2,310 (2,200) 2,079 (1,980) 84 妊娠と医療放射線 2002年3月 ICRP-84 1,365 (1,300) 1,230 (1,172) 83 多因子性疾患のリスク推定 2004年9月 ICRP-83 9,135 （8,700） 8,190 （7,800） 82 長期放射線被ばく状況における公衆の防護－自然線源および長寿命放射性残渣による制御しうる放射線被ばくへの委員会の放射線防護体系の適用－ 2002年3月 ICRP-82 3,465 (3,300) 3,120 (2,972) 81 長寿命放射性固体廃棄物の処分に適用する放射線防護勧告 2000年12月 ICRP-81 1,512 (1,440) 1,360 (1,296) 78 作業者の内部被ばくの個人モニタリング（Publ.54に置き換わるもの） ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） 2001年5月 ICRP-78 2,835 (2,700) 2,550 (2,429) 77 放射性廃棄物の処分に対する放射線防護の方策 1998年12月 ICRP-77 1,785 (1,700) 1,600 (1,524) 76 潜在被ばくの防護：選ばれた放射線源への適用 1998年8月 ICRP-76 2,205 (2,100) 1,980 (1,886) 75 作業者の放射線防護に対する一般原則 1998年12月 ICRP-75 1,890 (1,800) 1,699 (1,619) 74 外部放射線に対する放射線防護に用いるための換算係数 1998年3月 ICRP-74 4,200 (4,000) 3,780 (3,600) 73 医学における放射線の防護と安全 1997年9月 ICRP-73 2,520 (2,400) 2,270 (2,162) 68 作業者による放射性核種の摂取についての線量係数 1996年5月 ICRP-68 2,940 (2,800) 2,650 (2,524) 65 家庭と職場におけるラドン‐222に対する防護 絶版 － － － 64 潜在被ばくの防護：概念的枠組み 1994年2月 ICRP-64 2,100 (2,000) 1,890 (1,800) 63 放射線緊急時における公衆の防護のための介入に関する諸原則 1994年2月 ICRP-63 2,310 (2,200) 2,080 (1,981) 60 国際放射線防護委員会の１９９０年勧告 1991年11月 ICRP-60 2,853 (2,718) 2,560 (2,439) 55 放射線防護における最適化と意思決定 1992年6月 ICRP-55 2,625 (2,500) 2,360 (2,248) 54 作業者による放射性核種の摂取に関する個人モニタリング：立案と解釈 1991年8月 ICRP-54 4,200 (4,000) 3,780 (3,600) 52 核医学における患者の防護 1990年1月 ICRP-52 1,365 (1,300) 1,230 (1,172) 51 体外放射線に対する防護のためのデータ 1988年4月 ICRP-51 2,835 (2,700) 2,550 (2,429) 46 放射性固体廃棄物処分に関する放射線防護の諸原則 1987年10月 ICRP-46 945 (900) 850 (810) 45 統一された害の指標を作成するための定量的根拠 1988年7月 ICRP-45 1,890 (1,800) 1,699 (1,619) 44 放射線治療における患者の防護 1988年3月 ICRP-44 1,470 (1,400) 1,320 (1,258) 43 公衆の放射線防護のためのモニタリングの諸原則 1986年7月 ICRP-43 840 (800) 760 (724) 41 電離放射線の非確率的影響 1987年12月 ICRP-41 1,050 (1,000) 950 (905) 40 大規模放射線事故の際の公衆の防護：計画のための原則 1986年9月 ICRP-40 945 (900) 850 (810) 39 自然放射線源に対する公衆の被曝を制限するための諸原則 1985年1月 ICRP-39 609 (580) 550 (524) 37 放射線防護の最適化における費用-便益分析 1985年7月 ICRP-37 1,890 (1,800) 1,699 (1,619) 36 科学の授業における電離放射線に対する防護 1984年7月 ICRP-36 682 (650) 610 (581) 35 作業者の放射線防護のためのモニタリングの一般原則 1984年3月 ICRP-35 945 (900) 850 (810) 34 Ｘ線診断における患者の防護 1983年9月 ICRP-34 1,785 (1,700) 1,610 (1,534) 33 医学において使用される体外線源からの電離放射線に対する防護 絶版 ICRP-33 － － 32 作業者によるラドン娘核種の吸入の限度 1986年8月 ICRP-32 1,050 (1,000) 950 (905) 30-1 作業者による放射性核種の摂取の限度 Part1絶版 ICRP-30-1 － － 30-2 作業者による放射性核種の摂取の限度 Part2 1982年4月 ICRP-30-2 1,575 (1,500) 1,420 (1,353) 30-3 作業者による放射性核種の摂取の限度 Part3絶版 ICRP-30-3 － － 30-4 作業者による放射性核種の摂取の限度 Part4 1991年9月 ICRP-30-4 1,365 (1,300) 1,230 (1,172) 29 放射性核種の環境への放出：人に対する線量の算定 絶版 ICRP-29 － － 28 作業者の緊急被曝と事故被曝に対処するための諸原則と一般的手順 1979年6月 ICRP-28 525 (500) 470 (448) 27 「害の指標」をつくるときの諸問題 1978年8月 ICRP-27 525 (500) 470 (448) 26 国際放射線防護委員会勧告（１９７７年１月１７日採択） 絶版 ICRP-26 － － 25 病院および医学研究施設における非密封放射性核種の取扱、貯蔵、使用および廃棄処分 絶版 ICRP-25 － － 22 "線量は容易に達成できる限り低く保つべきである”という委員会勧告の意味合いについて 1975年10月 ICRP-22 367 (350) 330 (315) 21 体外線源からの電離放射線に対する防護のためのデータ－ICRP Publ.15の補遺－ 絶版 ICRP-21 － － 17 放射性核種を用いた検査における患者の防護 1972年5月 ICRP-17 588 (560) 530 (505) 13 １８歳までの生徒に対しての学校における放射線防護 1971年11月 ICRP-13 367 (350) 330 (315) 9 国際放射線防護委員会勧告（１９６５年９月１７日採択） 1967年4月 ICRP-9 262 (250) 240 (229) http //www.jrias.or.jp/index.cfm/6,1232,76,127,html ８．ICRP Publication(英語版) Elsevier Science社から日本アイソトープ協会が輸入しています。 「ICRP英語版」と明記のうえ,E-mailまたはFAXでご注文ください。 所定の「ICRP Publication（英語版）注文書」がダウンロード可能です。 ● ICRP Publication（英語版）注文書 word 版 [50KB] ● ICRP Publication（英語版）注文書 pdf 版 [159KB] (インターネットのJRIA BOOK SHOPでは，日本語版のみの扱いとなります） お申込先： 日本アイソトープ協会出版課図書係 TEL 03－5395－8082 FAX 03－5395－8053 E-mail ebook@jrias.or.jp ※刊行前のご予約は 承っておりません。 納 期： ご注文後 約4週間 ※･･･翻訳予定 ★･･･現在 翻訳・編集中 ◎･･･日本語版あり 2011年6月6日現在 Publication 書 名 略 称 定 価 （US$） 113※ Education and Training in Radiological Protection for Diagnostic and Interventional Procedures★NEW★ ICRP-113E 111.00 112★ Preventing Accidental Exposures from New External Beam Radiation Therapy Technologies ICRP 112E 122.00 111★ Application of the Commission s Recommendations to the Protection of Individuals Living in Long Term Contaminated Areas After a Nuclear Accident or a Radiation Emergency ICRP 111E 122.00 110 Adult Reference Computational Phantoms【CDつき】 ICRP-110E 182.00 109★ Application of the Commission s Recommendations for the Protection of People in Emergency Exposure Situations ICRP-109E 122.00 108★ Environmental Protection the Concept and Use of Reference Animals and Plants 絶版 ICRP-108E － 107 Nuclear Decay Data for Dosimetric Calculations【CDつき】 ICRP-107E 218.00 106 Radiation Dose to Patients from Radiopharmaceuticals ICRP-106E 218.00 105★ Radiological Protection in Medicine 絶版 ICRP-105E － 104★ Scope of Radiological Protection Control Measures ICRP-104E 138.00 103U Recommendations of the ICRP User s Edition ※2007年勧告の本文のみ。付属書なし ICRP-103 User s 128.00 103◎ Recommendations of the ICRP ICRP-103E 265.00 102※ Managing Patient Dose in Multi-Detector Computed Tomography (MDCT) ICRP-102E 132.00 101◎ “Assessing Dose of the Representative Person for the Purpose of Radiation Protection of the Public”and“The Optimisation of Radiological Protection Broadening the Process” ICRP-101E 178.00 100 Human Alimentary Tract Model for Radiological Protection ICRP-100E 355.00 99◎ Low-Dose Extrapolation of Radiation Related Cancer Risk ICRP 99E 176.00 98◎ Radiation Safety Aspects of Brachytherapy for Prostate Cancer Using Permanently Implanted Sources ICRP-98E 182.00 97◎ Prevention of High-dose-rate Brachytherapy Accidents ICRP-97E 190.00 96◎ Protecting People against Radiation Exposure in the Event of a Radiological Attack ICRP-96E 182.00 95 Doses to Infants from Ingestion of Radionuclides in Mother s Milk ICRP-95E 375.00 94◎ Release of patients after therapy with unsealed radionuclides 絶版 ICRP-94E － 93◎ Managing Patient Dose in Digital Radiology ICRP-93E 160.00 92◎ Relative Biological Effectiveness（RBE）, Quality Factor（Q）, and Radiation Weighting Factor（wR） ICRP-92E 135.00 91◎ A Framework for Assessing the Impact of Ionising Radiation on Non-Human Species ICRP-91E 140.00 90 Biological Effects after Prenatal Irradiation (Embryo and Fetus) ICRP-90E 265.00 89 Basic Anatomical and Physiological Data for use in Radiological Protection Reference Values ICRP-89E 265.00 88 Doses to the Embryo and Fetus from Intakes of Radionuclides by the Mother ICRP-88E 345.00 87◎ Managing Patient Dose in Computed Tomography ICRP-87E 136.00 86◎ Prevention of Accidents to Patients Undergoing Radiation Therapy ICRP-86E 136.00 85◎ Avoidance of Radiation Injuries from Medical Interventional Procedures ICRP-85E 132.00 84◎ Pregnancy and Medical Radiation ICRP-84E 140.00 83◎ Risk Estimation for Multifactorial Diseases 在庫僅少 ICRP-83E 240.00 82◎ Protection of Public in Situations of Prolonged Radiation Exposure ICRP-82E 250.00 81◎ Radiation Protection Recommendations as Applied to the Disposal of Long-lived Solid Radioactive Waste ICRP-81E 112.00 80 Radiation Dose to Patients from Radiopharmaceuticals ICRP-80E 69.95 79 Genetic Susceptibility to Cancer ICRP-79E 226.00 78◎ Individual Monitoring for Internal Exposure of Workers ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-78E 220.00 77◎ Radiological protection policy for the disposal of radioactive waste ICRP-77E 59.95 76◎ Protection from Potential Exposures Application to Selected Radiation Sources ICRP-76E 118.00 75◎ General Principles for the Radiation Protection of Workers ICRP-75E 122.00 74◎ Conversion Coefficients for use in Radiological Protection against External Radiation ICRP-74E 245.00 73◎ Radiological Protection and Safety in Medicine ICRP-73E 125.00 72 Age-dependent Doses to Members of the Public from Intake of Radionuclides Part5 Compilation of Ingestion and Inhalation Dose Coefficients ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-72E 120.00 71 Age-dependent Doses to Members of the Public from Intake of Radionuclides Part4 Inhalation Dose Coefficients ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-71E 138.00 70 Basic Anatomical and Physiological Data for use in Radiological Protection The Skeleton ICRP-70E 99.95 69 Age-dependent Doses to Members of the Public from Intake of Radionuclides Part3 Ingestion Dose Coefficients 絶版 ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-69E － 68◎ Dose Coefficients for Intakes of Radionuclides by Workers 絶版 ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-68E － 67 Age-dependent Doses to Members of the Public from Intake of Radionuclides Part2 Ingestion Dose Coefficients ICRP-67E 199.00 66 Human Respiratory Tract Model for Radiological Protection ダウンロード＝ 正誤表（PDFファイル） ICRP-66E 299.00 65◎ Protection Against Radon-222 at Home and at Work 絶版 ICRP-65E － 64◎ Protection from Potential Exposure A conceptual Framework ICRP-64E 120.00 63◎ Principles for Intervention for Protection of The Public in a Radiological Emergency 在庫僅少 ICRP-63E 120.00 62 Radiological Protection in Biomedical Research ICRP-62E 130.00 60◎ 1990 Recommendations of the International Commission on Radiological Protection ICRP-60E 284.00 Supporting Guidance 書 名 略 称 定 価 （US$） Supporting Guidance 4 Development of the Draft 2005 recommendations of the ICRP a collection of Papers ICRP-G4 130.00 Supporting Guidance 3 Guide for the Practical Application of the ICRP Human Respiratory Tract Model ICRP-G3 265.00 Supporting Guidance 2 Radiation and Your Patient A Guide for Medical Practitioners ICRP-G2 160.00 CD C D 名 略 称 定 価 （US$） CD3 Database of Dose Coefficients Radionuclides in Mother s Milk ICRP-CD3 226.00 CD2 Database of Dose Coefficients Embryo and Fetus ICRP-CD2 228.00 CD1 Database of Dose Coefficients Workers and Members of the Public 絶版 ICRP-CD1 － Next... １．アイソトープ法令集と解説書 ２．アイソトープデータ集 ３．放射線管理と実務マニュアル ４．入門書 および 教育訓練テキスト ５．専門書 ６．放射線取扱主任者試験テキストと問題集 ７．ICRP Publication(日本語版) ８．ICRP Publication(英語版) ９．外国語版 入門書および教育訓練用 資料 その他 放射能汚染とデマ汚染に抗す
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ads ABSTRACT 最近のモデルによると、AGNの降着円盤とBHは、clumpyトーラスに囲まれている。 我々は、様々なジオメトリに対して、UVフラッシュに対する応答のNIRフラックスの変化について調査した。 ディスクの非等方放射とトーラスのself-occultationは、我々の前の仕事で出ている。 それぞれのclumpのwaning効果とトーラスのself-occultationの両方が、選択的に短い遅延の領域からの放射を減らす。 なので、NIRの遅延は、見込み角に依存しており、時間応答は、光学的に薄いトーラストは逆に、負のskewnessを持った非対称なプロファイルを示す。 計算された遅延の範囲は、観測されたものと一致しており、見込み角が観測される遅延のばらつきの主な原因だと考えられる。 我々はまた、タイプ1.8/1.9の天体の赤いNIR対可視光の色は、ダスト減光のせいだけでなく、本質的に赤い放射であると提案する。 控えめなトーラスの厚さと比較しても、厚いトーラスと薄いトーラスはともに、弱いNIRを示す。 選択バイアスが、NIRで選択されたAGNはだいたい厚いトーラスを持っているのだとかかっていると期待される。 厚いトーラスは、よろ細く大きく歪められた時間プロファイルを持っており、一方で薄いトーラスは早い応答を作る。 super-Eddington accretion rateは、ディスクのself-occulationとディスクのself-gravityによる切り捨てによってかなり弱いNIR放射となる。 hot-dust-poor AGNのような弱いNIR放射は、幾何学的に薄いトーラス、super-Eddington accretion rate、わずかにずれたトーラスのどれかから起こりうる。 1.INTRODUCTION AGNはSMBHへのガスの降着をエネルギー源としている。 観測の多様性は、降着円盤とBHが光学的にも幾何学的にも厚いトーラスに囲まれていることを提案している。 Telesco et al. 1984 Actonucci Miller 1985 Miller Goodrich 1990 Radovich et al. 1999 トーラスは、潜在的に降着円盤のガスの供給源なので、構造のようなその性質、サイズや質量は長く調査されている。 Pier Krolik 1992 Pier Krolik 1993 Fukue Sanbuichi 1993 Granato Danese 1994 Efstathiou Rowan-Robinson 1995 Beckert Duschl 2004 Mor et al. 2009 様々な観測によって明らかにされるトーラスの厚さは、 Antonucci 1993 Pogge 1989 Wilson Tsvetanov 1994 Schmitt Kinney 1996 smoothなガスとダストというより、多くのダストを含んだclumpがトーラスを構成しており、大きなclump同士の速度分散を持っていると示している。 Krolik Begelman 1988 Wada Norman 2002 Honig Bechert 2007 clumpの温度は、グレインが昇華する1500K以下である。 Barvainis 1987 IR放射と吸収の特徴は、clumpyトーラスを探索する唯一の機会を与える。 Nenkova et al. 2002 Nenkova et al. 2008 Dullemond van Bemmel 2005 Honig et al. 2006 Geballe et al. 2006 Shirahata et al. 2007 Ibar Lira 2007 Schartmann et al. 2008 Deo et al. 2011 clumpは、中心の降着円盤からの放射によって加熱され、近いclumpは高い温度を持つ。 トーラスの内縁は、昇華プロセスによって、clumpの温度がと等しくなるように決められ、NIRで”3ミクロンバンプ”として放射する。 Rees et al. 1969 Neugebauer et al. 1979 Edelson Malkan 1986 Kobayashi et al. 1993 BHに最も近いclumpのエネルギーバランスに基づいて、Barvainis(1987)はトーラスの最内縁半径を導いた。 実際、タイプ１AGNからのNIR放射は、可視光から１ヶ月のオーダーで遅延している。 Clavel et al. 1989 Glass 1992 Glass 2004 Nelson 1996 Oknyanskij et al. 1999 Minezaki et al. 2004 Suganuma et al. 2004 さらに、タイムラグの光度依存は、理論的な予言に一致している。 Suganuma et al. 2006 Gaskell et al. 2007 しかしながら、NIR対可視光のタイムラグは、系統的に式(1)で予言されるラグよりも1/3のファクターで小さい。 Oknyanskij Horne 2001 Kishimoto et al. 2007 Nenkova et al. 2008 この矛盾にあたり、 Kawaguchi Mori (2010; PaperI) は、光学的に厚いディスクによる照射が非等方であると指摘し、それが式(1)を導くときにかけている事実である。 タイプ１AGNのディスクを観測するinclinationと揃ったトーラスがディスクを観測する角度に系統的な違いがある。 非等方な照射の効果が自然と、1/3の謎を解いている。（PaperI) PaperIでは、典型的なタイプ１AGNに対する設定を仮定した。 この研究では、ディスク、トーラス、観測者の様々なジオメトリについてNIR放射の期待される特性を調査した。 ディスクの非等方な放射とトーラスのself-occultationは、これまでの仕事にはなかったものである。 次のセクションでは、計算メソッドを述べる。 そして、§3で揃ったトーラス、§4で揃っていないトーラスのNIR放射の性質を示す。 最後に§5で、サマリーを述べる。 2. MODEL DECRIPTION 我々は、ディスク照射の応答として、トーラスの内縁領域からのNIR reverberationを計算した。 計算方法は、PaperIとほぼ同じであるが、トーラスのself-occultationの取り扱いだけがことなる。 ディスク照射の非等方性を考慮することで、内縁構造をといて、なぜNIR放射の観測される時間遅延が式(1)より系統的に短いのかを説明した。 大きなグレインサイズとトーラストディスクの間の減光が内縁半径を減らす代替案でありうる。 Maiolino et al. 2001 Gaskell Benker 2007 Gaskell et al. 2007 Kishimoto et al. 2007 Paper Iでは、トーラス、ディスク、観測者のジオメトリは、典型的なタイプ１ジオメトリに適したものを仮定した。 しかし、ここでは、ありうる様々なジオメトリでNIRの応答がどのように異なるのかを調査した。 一般的なをもつタイプ１天体の変化を比較した。 言い換えると、可視光/UVで同じ等方的な光度を仮定した天体に対して計算をした。 Barvainis 1992 は、AGNトーラスのdust reberverationによるNIR応答を検証した。 トーラスの内縁半径はインプットパラメータなので、可視光/UVに対するNIR放射の時間遅延の平均は、単純に仮定された内縁半径に結びついている。 逆に、PaperIとこの研究では、内縁半径と時間遅延が計算のアウトプットである。 さらに、Barvainisは、トーラス全体を立方体の形をした光学的に厚いclumpの集まりとし、光学的に薄いものとした。 AGN clumpyトーラスの内縁部分は、光学的に厚い(Appendix)ので、球形で光学的に厚いclumpからの非等方な放射と同様にトーラスのself-occulationも考慮に入れた。 我々とBarvainisの計算の同様な点と異なる点については、2.4と3.1で議論される。 clumpyトーラスの輻射輸送の計算は、 Honig et al. 2006 Nenkova et al. 2008 主に可視光/UV光で等方的な照射が仮定されている。 我々は、ディスクの放射は、非等方であることを考慮に入れる。 そうすると、ディスクからの可視光/UV放射とNIR放射のあいだの色は、適切に計算できる。 §3.1と§3.2では、我々の結果をこれまでの結果と比較する。 以下に、我々の計算メソッドをまとめる。 2.1. Anisotropic Illumination of Disk 光学的に厚いディスクの見込み角θの単位立体角に単位表面積から放射されるフラックスは となる。 ここで、第一項は、表面積の射影の項で、第二項は、プラズマのlimb darkening効果である。 Sunyaev Titarchuk 1985 Phillips Meszaros 1986 Figure1は、のθ依存性を示しており、比較として、前者だけの効果を描いている。 降着円盤は、赤道面により少ない放射をする。 Laor Netzer 1989 Sun Malkan 1989 Hubeny et al. 2000 もし、トーラスとディスクが揃っていれば、降着円盤からの等方的な放射の仮定は明らかにトーラスからの放射を過大評価し、トーラスの内縁半径の過大評価につながる。 この効果は、ディスクが無限に薄くても起こる。 §3.3で示したように、ゼロでない厚さのディスクは、トーラスが臨界角度よりのディスクの高さ以下には、トーラスが照射されない。 §3.3を除いて、aspect比が0.01の薄いディスクを採用する。 Shakura Sunyaev 1973 非等方な放射と、orientationの効果は、光電離輝線のフラックスのBaldwin効果で議論される。 Netzer 1985 Francis 1993 Bottorff et al. 1997 これらのトーラスへの効果は、PaperIで最初に検証された。 2.2. Inner Structure of Torus トーラスの内縁はclumpの温度がと等しくなるように決められる。 ディスクからのフラックスFは、θで変化するので、昇華半径もθの関数である。 つまり、は、トーラスの縁からBHまでの距離である。 逆に、等方的な放射を仮定した場合の昇華半径をとする。 非等方的な照射は、以下のように与えられる。 この半径の外側では、温度以下の多くのclumpがある。 ディスクの等方的な放射の場合、トーラスの縁は、となるだろう。 多様なグレインサイズにすれば、昇華プロセスがいろんなところでおこるが、簡単のために鋭い境界を採用する。 PaperIでは、以下のことを発見した。 (1)トーラスの最内縁は、式(1)で評価されてきたものより中心BHに近くにある (2)縁の構造は凹型である (3)結果は、最内縁が降着円盤の最外縁と連続的であることを示唆している。 Emmering et al. 1992 Elitzur Shlosman 2006 Figure2は、内縁領域のトーラスの見え方である。 トーラスが実際にディスクへのガスの供給源であれば、落ち込むガスの角運動量は、軸と揃っているだろう。 トーラスとディスクの揃ってない場合は、§4で調査する。 2.3. Calculation of Transfer Function 現在のNIR干渉計観測 Swain et al. 2003 Kishimomto et al. 2009 と将来の30m望遠鏡での補償光学イメージングは、近傍のセイファート銀河の最内縁領域の空間解像はできないだろう。 そうすると、時間変化の観測は、引き続きトーラスの最内縁構造の調査のパワフルなツールだろう。 我々は、可視光/UVのデルタ関数的な変化に対する応答として、NIRの時間変化を計算した（トランスファーファンクション）。 トランスファーファンクションは、形やemissivityのプロファイルといった再放射領域の様々な情報を含んでいる。 Blandfordd McKee 1982 Netzer 1990 Gaskell et al. 2007 再放射された時間変化は、のフラックス変化のたたみ込みである。 我々は、と重心を計算し、それは観測されるタイムラグに対応する。 時間プロファイルは、これまでの研究に比べてこの研究の特徴の一つであるので（§2.4と§2.5）、我々は幅とskewnessをの形を述べるために、計算した。 負の（正の）は、分布が左に（右に）減っていくことを示している。 計算されたrmsとsはNIRと可視光/UV光の光度曲線のあいだの相関関数を解釈し予言するために有用である。 大きなrmsは、時間遅延の測定の大きな不確定性に対応している。 NIRの変化の検出に関して言うと、小さなrmsと高いは、それぞれ相対的な、絶対的な変化を示している。 照射フラックスが変化したとき、トーラスの最内縁は原則的にシフトする。 Laor 2004 clump内のダストグレインが昇華されるかどうかによって、clumpは、BLRかダストトーラスに属する。 Netzer Laor 1993 Suganuma et al. 2006 しかし、トーラスの内縁領域が照射フラックスに対応するには、1年かかる。 Koshida et al. 2009 Pott et al. 2010 そうすると、我々は、ダストトーラスの内縁構造はNIR対可視光のタイムラグのタイムスケール（数ヶ月）で定常的であると考える。 クランピートーラスのを計算するために、以下のアイテムを考える。 (1)光学的パス (2)トーラスの内縁領域のθの関数としてのNIRのemissivity (3)それぞれのclumpの非等方放射。 この仕事では、 (4)トーラスのself-occultation（NIR放射の他のclumpによる吸収）の効果を含む。 トーラスのself-occultationは、典型的なタイプ１AGNに対するマイナーな効果であるが、見込み角、厚いトーラス、傾いたトーラスに対して重要な役割を果たす。 self-occultationを考えることで、我々は、揃ったトーラスのからの応答を無視する。 まず、光学的パスの差は とかける。$$\phi = 0$を観測者方向と定義する（Figure2）。 トーラスの内縁領域の凹型の形が光学的パスの違いを減らす。 わずかに遠いclumpとわずかに近いclumpもNIRを放射し、NIR応答の結果をなます。 この効果はを劇的に変えそうにないので、内縁に当たった光学的パスのみを考える。 次に、(2)は、θの関数としてのemissivityに対して、clumpとBHの距離が増加するに従って、以下を仮定する。 (2-1)clumpサイズは増加する (2-2)clumpの数密度は減少する。 PaperIに従うと、単位立体角のNIRのemissivityはに比例する。 ３番目に、(3)それぞれのclumpからのNIR放射の非等方性を考慮する。 なぜなら、clumpはNIRに対して光学的に厚いからである。 つまり、問題は、clumpの照射される面のどれだけが観測者に見えるかである。 Nenkova et al. 2002 観測者が角度からclumpを見ることとする。waning効果として、以下の非等方係数を採用する。 この係数は、３つの異なるから観測した一つのclumpに対するHonig et al. (2006)によるMonte Carlo計算を再現するように選択された。 最後に、(4)もし、ある領域から観測者までの視線がトーラスを通れば、我々は、そのような領域のNIRフラックスを省略できる。 途中でclumpによって吸収された放射エネルギーは、MIRで再放射されるだろう。 Figure3の点線は、揃ったトーラスのに対する結果のトランスファーファンクションである。 でのトーラスの異なる部分からのNIR応答を合計することで計算したものである。 積分はθ方向がで、φ方向がで行った。 ここでは、トーラスの開き角を45°と仮定しており、これは、観測的な結果とconsistentである。 そして、は、89°とした。（薄いディスクの近似） このパラメータセットは、PaperIで採用したものと同じであり、この研究でも、基準として考える。 平均遅延、幅、skewnessは、である。 典型的なセイファート１銀河とクエーサー（UV光度が)に対して、期待される最内縁半径は、であるが、 我々の結果の遅延であるは、１ヶ月と１年である。（Figure7をみよ） 長破線はwaning effectとトーラスのself-occultationを両方なくして計算したもので、左の角が右の角が高く、光学的に薄いトーラスの応答と同様である。 Barvainis 1992 そして、短破線がwaning effectを考慮したもので、PaperIで与えたと同一であり、 は、である。 トーラスのself-occultationは、の僅かな増加とより歪んだプロファイルという結果となった。 我々は、次のサブセクションでこれらの変化の理由を見ていく。 2.4. Response from various φ 異なるφからの寄与を明らかにするために、トーラスの最内縁を３つの領域に分けた。 Figure3の３つの実線は、それぞれのφの範囲からのを示している。 一番左の実戦はから作られており、早い応答を示している（)のと、waning effectとトーラスのself-occultationによって強い減少を受けている。 逆に一番右の実線は、長い遅延を持っている()。 ここでは、clumpは、観測者側に照射された面を向けており、waning efectをほとんど受けていない。 トーラスのself-occultationも標準的なパラメータセットではで影響を及ぼさない。 言い換えると、waning effectとself-occultationの両方が選択的に短い遅延の領域からの放射を減らしている。 そして、右の角を左の角よりも高くしており、光学的に薄いトーラスの結果（Barvainis1992)の逆になっている。 それぞれのφの領域からの影響は、1.3、6.4、10.4である。 2.5. Response from various θ あとで、トーラスの厚み（§3.2）とディスクの厚み（§3.2）を変化させる。 NIR放射の時間応答にどう影響するかを理解するために、異なるθ範囲でをFigure4aに書いた。 ほとんどのNIRフラックスが小さなθ領域（)で起きており、同様な時間遅延を示している。 emissivityは、に比例していると仮定しているので、大きなθの影響は、小さい。 それぞれのθからのNIRへの影響は、小さい方から大きい方へ、8.4、6.8、2.9である。 なので、様々なに対する違いはほとんどなく、極めて薄いトーラス()に対しては、短いが期待される。 厚いトーラスの結果は、トーラスのself-occultationによってすぐには書けない。 トーラスが光学的に薄い場合、遠いサイド（)からの寄与に言及する。 AGNの可視光/UVの変化の期限によって、ディスクのフラックスのあいだのとに対するつながりは変化する。 からのNIRの時間変化は、へのディスクフラックスの変化に制御されていて、観測することができない。 すると、ディスクの２面への照射がランダムであれば、からのNIRフラックスの変化は、可視光/UV対NIRラグの測定はノイズとして影響する。 一方で、ディスクの２面が同様であれば、NIR放射の時間遅延は長くなる。 からのNIR応答を計算するために、式(3)のをと置き換え、self-occultation効果をなくす。 Figure4bは、からのNIR応答を示しており、長い光路のために、長い時間遅延を持っている。 もし、からのNIR放射に減光がなければ、（Barvainis1992が仮定）からのネットの応答は、である。 言い換えると、長い時間遅延は、トーラスのclumpの極めて低い体積フィリングファクターか薄いトーラスの証拠かもしれない。 3.ALIGNED TORUS VARIOUS DEPENDENCIES このセクションでは、回転軸がディスクの軸と揃ったトーラスからのNIR放射の様々な依存性を示す。それぞれのサブセクションの終わりで、標準的なパラメータセットに対する結論との違いによる依存性をまとめる。 3.1. Viewing Angle Figure 5は、様々なに対するトランスファーファンクションを示している。 大きな見込み角(40°-44°)では、視線は、トーラスの上の境界を見ており、タイプ1.8/1.9のAGNの状況に対応している。 ここでは、とは、45°と89°で固定する。 が増加すると、以下のことがわかる。 (1)応答の重心が増加する (2)NIRの影響も増加する (3)プロファイルが広くなる (4)は、ほとんどフェースオンでピークである。 (1)(2)は、新しい発見である。(3)(4)は、既にBarvainis(1992)によって光学的に薄いトーラスに対して報告されているが、我々は、ここで、両方のトレンドが光学的に厚い場合でも正しいことを見つけた。 まず、(1)について、は、Figure6での関数として書かれている。 比較として、self-occultationなしで計算した結果が示されている。 トーラスは、選択的に短い遅延の領域を覆っているので、を大きくする。 self-occultationは、もっと傾いた角度で大きな影響を示している。 右側には、Figure7に基づいての単位で観測された遅延時間のヒストグラムを描いている。 計算されたの範囲は、（self-occultationなしでは、)に広がっている。 これは、観測された時間遅延をカバーしている。 逆に、Barvainis(1992)は、光学的に薄いトーラスを仮定しているので、は依存がない。 そのような広い範囲は、後で見るようにの変化によって実現されないので、見込み角がのregression lineについて観測される分散のキーパラメータであると提案する。 Oknyanskij Horne 2001 Suganuma et al. 2006 逆に、の測定は、潜在的に見込み角を評価するのに有用である。 我々の結果を観測データとより直接比較するために、Figure 7にとのダイアグラムを書いた。 Suganuma et al. 2006 Kishimoto et al. 2007 に従って、によって、を評価した。 の不確定性はである。 我々の様々なに対する位置はよく観測された分散をカバーしている。 タイプ1.5セイファート銀河のNGC3227（三角）は小さな見込み角の領域に位置していて、hysteresis effect Koshida et al. 2009 か、相対的に短いに対する薄いトーラスを必要とする。 NGC4151に対する３つの点（緑のダイアモンド）のうち、下の２つのデータは、ポールオンにconsistentであるが、上のデータ（2001年）は、傾いた角度を示している。 10年のタイムスケールでの見込み角の変化が示唆されている。 （ディスクの歳差などによる） (2)について、Figure8の上の図は、NIRの影響は、25°以下で見込み角に影響なく、さらに傾くと増加することを示している。 0°と44°を比較して、影響は1.5のファクターで増加している。 self-occultationのために、NIRフラックスは、25°で19%、40°-44°で26-28%減少している。 ディスクからの連続照射をフラッシュの連続と考えると、NIR放射の時間応答以外の結論もかける。 つまり、得られたNIRの影響は、定常的な可視光/UV照射の下で観測者へのNIRフラックスをイメしている。 一般的な可視光フラックスの様々な天体に対して計算したことを思い出す。 すると、y軸（NIRの影響）は、直接、NIR対可視光の色を示す。 言い換えると、NIR対可視光の色は、見込み角が増加すると、赤くなる。 そこで、タイプ1.8/1,9がタイプ１に比べて、赤く観測されるのは、 Alonso-Herrero et al. 2003 ダスト減光のせいだけでなく、本質的に赤いからでもある。 大きな見込み角の天体の赤い色は、大きなθでの可視光のフラックスの減少とNIRフラックスの変化に起因しているかもしれない。 ここでは、その起源を区別してみる。 点線は、に比例したディスクのフラックスを示している。 そして、でのNIRの影響に一致するように規格化している。 もし、NIR放射が等方的であれば、このダイアグラムのNIRの影響は点線のように変化する。 代わりに、計算されたNIRの影響が点線よりも小さければ（大きければ）、NIRフラックスが減少している（増加している）というっことである。 我々の結果は、NIRフラックスがトーラスのself-occultationのために、θに対して、減少していることを示しているが、θ依存性はディスクフラックスよりも弱く、傾いた角度に対して、赤いNIR対可視光の色を示している。 大きな見込み角に対して、NIRフラックスが減少することは、等方的な可視光/UV照射のもとでの放射輸送計算とconsistentである。 Honig et al. 2006 Nenkova et al. 2008 ディスクからの可視光/UVの非等方性を扱うことによって、NIR対可視光/UVの色を予言できる。 (3)について、Figure8の真ん中の図は、のプロファイルを述べている。 見込み角が増加すると、rmsも増加する。 このことは、が広がることを意味している。 はともにに従って増加し、は小さい見込み角に向かってわずかに増加する。 この比は、の間で2倍に増加する。 小さな見込み角では、内縁の様々な部分からの反響が同じ遅延で観測者に到着するため、は、狭くなる。 大きな見込み角では、様々な光路の違いが、φ～0と～πのあいだで起こり、広いとなる。 我々は、NIRと可視光/UVのフラックスの変化のあいだの相関関数がタイプ１と比べて、1.5-1.9では広くなると期待している。 skewnessは常にふであり、非対称の度合いは、ポール音で大きくなる。 (4)について、我々は、NIRの変化の振幅に言及する。 （簡単に言うと、NIRの振幅と可視光/UVの振幅の比である） とんがったは、大きなNIR振幅となるだろう。 逆にそれほどとんがっていないが再放射の変化をなまして、より少ないNIR振幅を作る。 これを定量的にみるために、NIRの影響とrmsの比とのの関数としてのピークをFigure8の下の図に示した。 10°以下のほとんどポールオンに対しては、両方の量が上昇している。 与えられた可視光/UVの変化に対して、そのようなポールオンの天体は、大きなNIR変化の振幅を示すだろう。 15°以上では、のとんがり具合は、見込み角に依存しない。 標準的な25°とは逆に、小さな見込み角の天体は、狭くてとんがった応答をもった短い時間遅延をもっているだろう。 一方でより傾いた見込み角は、広いプロファイルの長い遅延となり、本質的に赤目のNIR対可視光の色となるだろう。 見込み角依存の遅延はこれまでの光学的に薄いトーラスの研究（Barvainis1992）と対比させる。 計算されたの範囲は、観測されたものと一致している。 NIRの応答は、常に短い遅延に向かって尾を引いた非対称性を示している。 3.2. Torus Thickness PaperIで、トーラスの厚さを45°とした。 しかし、明るいAGNは、セイファート銀河よりも薄いトーラスを持っているようである。 Lawrence 1991 Ueda et al. 2003 La Franca et al. 2005 Arshakian 2005 Simpson 2005 Maiolino et al. 2007 Hasinger 2008 Treister et al. 2008 さらに、最近の硬X線観測は、とても厚いトーラスをもったタイプ２AGNを見つけた。 Levenson et al. 2002 Ueda et al. 2007 Eguchi et al. 2009 Noguchi et al. 2010 このサブセクションでは、厚いトーラスと薄いトーラスをもつタイプ１AGNからのNIR放射の性質を示す。 Figure9は、様々なのトランスファーファンクションを示している。 トーラスが45°から26°まで厚くなると、self-occultationは、選択的にφ～0の短い遅延を持つ領域を覆い、遅延を大きくし、影響と幅とskewnessを減らす。 言い換えると、φ～0でθ≦60°の領域によるself-occultationで、早い応答（左のつの）が隠される。 左のつのは、大きなθの領域で、トーラスが薄くなると見えるようになる。 一方で、self-occultationは、薄いトーラスの結果には影響しないようだ。 §2.5で示したように、早い応答は、トーラスが極めて薄い場合（75°以上）に得られる。 なぜなら、は、大きなθで小さいからである。 の依存性をより定量的に見るために、をの関数として、Figure10の上に書いた。 明らかに、薄いトーラスに対しては、短くなる。 それゆえ、明るいクエーサーは、の単位で相対的に短い時間遅延を示すだろう。 例えば、トーラスの厚さが、明るい天体に対して減らされたとしたら、Figure7で実線で示されている位置は曲げられる。 計算されたは、$$\theta_{min}$が85°から26°に対して、である。 見込み角の依存性とは違い、FIgure6に示された観測範囲を説明することはの変化だけでは難しい。 トーラスが厚くなると、で、self-occultationにより、は、狭くて、ひどく歪んだプロファイルの長い遅延を示す。 （真ん中の図） この傾向は、様々な見込み角の結果と反対である。 薄いトーラスに対しては、低いが期待されるが（下の図）、小さなrmsは、大きなNIR放射の変化を意味している。 次に、Figure9はまた、NIRの影響が強いの関数であることを示している。 定性的には、取るに足らないが、様々なは、中心BHで囲んだ様々なトーラスの立体角を意味している。 ここでは、 しかし、Nenkova et al.(2008)による計算結果に示されているように、NIRフラックスは、正確にはには比例していない。 それゆえ、我々は、観測されたNIR対UV光度比とを関連付けるとき注意が必要だ。 Mor Trakhtenbrot 2011 さらに、我々は、トーラスの内縁半径をによって変化させている。 すると、NIRの影響がによってどのように変化するかは明らかではない。 Figure11は、NIRの影響がの増加によって劇的に減少していることを示している。 薄いトーラスは、BHから短い距離に内縁半径を置いており、clumpのサイズは、小さく、NIRのemissivityも小さい。 55°以上の薄いトーラスに対しては、NIRの影響は、ラフにに比例するこkとを見つけた。 すると、明るいクエーサーでは、弱いNIR放射を示し（青いNIR対可視光の色）、それは、可視光で光度が増加するとNIR対可視光のフラックス比が減少するという観測の傾向にconsistentである。 Maiolino et al. 2007 Treister et al. 2008 Jiang et al. 2010 Mor et al. 2011 弱いNIR放射を持つAGN（"hot-dust-poor"AGNとHao et al. 2010によって名付けられた）は、トーラスがとても薄いことを示すかもしれない。 比較として、輻射輸送計算に基づいて、からみたclumpyトーラスからの2ミクロンのフラックス密度（Nenkova et al.2008のFigure8）を描いた。 彼らは、４つの異なるトーラスの厚さについて、ガウシアンのclump分布に対して結果を与えている。 θ方向にトーラスのなめらかな協会とすると、立体角は、 で、より大きい。 我々の結果の急激なNIRフラックスの減少は、のθ依存によるものであるらしい。 次に、厚いトーラスの結果に行く。 self-occultationは、に対して55‐67%だけNIRフラックスを減らしている。 一方で、標準的な45°では19%である。 self-occultationのため、40°以下の厚すぎるトーラスは、標準的な厚さであるトーラスより少ないNIRフラックスを持つ。 控えめな厚いトーラスと比較して厚いトーラスのフラックスの減少はNenkova et al. (2008)の結果とconsistentである。 厚いトーラスと薄いトーラスの２つの振る舞いを合わせると、弱いNIR放射が示せる。 つまり、控えめな厚さのトーラスは、強いNIR放射となる。 故に、NIRで選択されたAGNは穏やかに厚いトーラスを持つ傾向にあるという選択バイアスが起こる。 控えめなトーラスの厚さと比較して、厚いトーラスと薄いトーラスは、弱いNIR放射を示す。 厚いトーラスは、わずかに遅れた狭くて大きく歪められたNIR応答を示す。 逆に、トーラスが薄くなると、NIR応答は、より早く、より狭く、時間対称に近くなる。 3.3. Disk Thickness 降着率がEddington率()を超えると、光学的に厚いadvection-dominated(slim disk)が現れる。 Abramowis et al. 1988 super-Eddington円盤は、幾何学的に厚いので、 Abramowicz et al. 1988 Madau 1988 ディスクのself-occultationで赤道面付近の方向を照らすことができない。 Fukue 2000 Paper Iで、議論したように、おそらくsuper-Eddington降着率を持ったいくつかのAGNは、弱いNIR放射を示している。 Rodriguez-Ardila Mazzalay 2006 Kawaguchi et al. 2004 Jiang et al. 2010 Hao et al. 2010 小さなは、幾何学的に厚い円盤によるself-occultationにより、弱さの理由になりうる。 さらに、観測されたデータは、Eddington-limited降着の概念を支持していない。 Collin Kawaguchi 2004 そうすると、ディスク放射の強い非等方性と円盤のself-occultationは、ガスがsuper-Eddington降着することができることを要求する。 このサブセクションでは、円盤の厚さと降着率のNIR放射への影響を検証する。 原則的に、円盤の厚さは中心のBHからの距離の関数である。 AGNディスクからの照射スペクトルとダストの吸収係数は、両方とおmピークを遠紫外線に持っている。 Laor Draine 1993 それゆえ、我々は、ディスクの厚さを遠紫外線を放射する領域で推測する。 Kawaguchi 2003 に基づいて、温度となる領域でのディスクの半厚さは、降着率に対して、1°、4°、17°、39°である。 最初の場合と最後の場合を比較して、ディスクによって照らされるトーラスの立体角は、（式８）9のファクターで異なっている。 ４つの降着率に対するトランスファーファンクションがFigure12に示されている。 §2.5で見たように、は、に依存しない（Figure13の上の図）。 それゆえ、観測される広い範囲のは、降着率の変化では再現できない。 大きな降着率は、ディスクを厚くし、ディスク自身の影を大きくする。 （つまり小さな式(8)） そうすると、NIRの影響は、降着率が増加すると、２番目の図のように小さくなる。 降着率をに変化させると、影響は1/5となる。 このことは、中性鉄からのX線放射輝線の弱さにconsistentである。 中性鉄は、潜在的に、挟輝線クエーサーの照射されるトーラスに起因する。 Takahashi et al. 2010 Page et al. 2004 と同様に、rmsとsもに依存しない。（３番目の図） 逆に、の高さ（一番下の図）は、super-EddingtonAGNでは低い変化を見せるというセンスで降着率による影響がある。 の減少以外に、super-Eddington降着率は、NIRフラックスに他の影響を起こす。 sub-Eddington降着率の円盤は、ディスクの自己重力からほとんど影響を受けないので、中心BHから離れて広がり、UV、可視光、NIRで放射する。 Tomita et al. 2006 Kishimoto et al. 2008 降着率がsuper-Eddingtonとなると、ディスクの自己重力がディスクを支配し始め、ディスクの外側を切り捨てる。 この切り捨てのため、super-Eddingtonディスクでは、NIRを放射しない。 Kawaguchi et al. 2004 トーラスの小さなとディスクの小さな外苑半径は両方とも合わせると、少ないNIR放射になる。 sub-Eddington降着率の薄いディスクに対する結果と反対に、super-Eddington降着率は、かなり弱いNIRほうyさと低い時間応答を示す。 ここで、上で検証した３つの依存性をまとめる。 見込み角の変化だけが時間遅延の観測範囲を再現できる。 なので、見込み角が、ダイアグラムの観測される分散のキーパラメータだと提案する。 弱いNIR放射は、薄いトーラスか厚いトーラスかsuper-Eddington降着ディスクを示す。 逆に強いNIRフラックス（赤い色）は、控えめな厚さのトーラスに対する大きな見込み角の場合のみ得られる。 4. MISALIGNED TORUS 今のところ、トーラスの回転軸は、ディスクの回転軸と揃っていると仮定している。 角運動量はディスク内よりもトーラス内の方が大きそうなので、仮定はよさそうである。 実際に、例があり、メーザーディスクの回転軸はジェットの方向と揃っている。 Miyoshi et al. 1995 Meisenheimer et al. 2007 Mamyoda et al. 2009 しかし、メーザーディスクとジェットが揃っていない場合も多くある。 Yamauchi et al. 2004 Raban et al. 2009 ジェットと銀河軸のランダムなorientationが報告されている。 Clarke et al. 1998 Nagar Wilson 1999 Schmitt et al. 2001 このセクションでは、トーラスとディスク軸のふぞろいの結論を調査する。 ディスクの回転軸と観測者に対するトーラスの回転軸を特定するためにを導入する。 Figure2は、でのジオメトリーを示している。 ３つのが検証される（30°、60°、90°）。 最初の２つのケースでは、を採用する。 では、トーラスによってobscureされるので、を採用する。 では、トーラスの最内縁は、で見えるようになる。 なので、これらの２つの値については、だけでなく、までも積分する。 ここで、トーラストディスクの半厚さは45°と1°に固定する。 Figure14は、トランスファーファンクションを示しており、Table1は、計算の結果をまとめている。 参考のため、揃ったトーラスの応答を示している。 それは、Figure3の点線の２倍バージョンと同じである。 の場合は、トーラスへの照射フラックスは観測者へのフラックスより大きく、トーラスの最内縁半径が大きいことを示している。 Tableの空いてるところは、BHから観測者への方向がトーラスにobscureされていることを意味している。 言い換えると、大きなは、タイプ１AGNを除いていて、タイプ２AGNに偏っている。 の変化は、で達成されていて、観測された範囲（Figure6）をカバーするのに、充分広い。 短いは、で得られ、小さなNIRの影響に関連している。 のジオメトリは、揃ったトーラスのポールオンと同様であり、短い時間遅延の狭いNIR応答を作っている。 逆に、大きなは、で認識され、標準的なパラメータに対するのと同じ影響を持っている。 トーラスが、ディスクに対して傾くにつれ、トーラスは、短い遅延の領域だけでなく、トーラスの内縁領域の様々な部分を隠し、NIRの影響を小さくし、時間応答を複雑にする。 からの寄与は、で観測されうるが、より長い時間遅延を示す。 すると、時間遅延とNIRの影響とskewnessを増加させる。 では、からのNIR放射は、トーラスのself-occultationによるフラックスの減少を突き抜けるのに充分大きく、参考にした結果と同等の影響を持つ。 将来観測されたとしたら、長いは、大きなの兆候かもしれない。 トーラスのself-occultationが極めて小さな体積フィリングファクターのために機能しない場合、揃ったトーラスは、§2.5で述べたようにのNIR応答を示した。 Figure4bの４つの線をすべてたし上げて、影響に２をかけると、140の影響を得る。 逆に、self-occultationなしで、揃っていないトーラスは莫大なNIRの影響を持った長い遅延を示す。 例えば、とでは、で影響は、250,960である。 それゆえ、極めて長い遅延を持つ大きなNIRフラックスは、揃っていない光学的に薄いトーラスを意味しているかもしれない。 5.SUMMARY 最近のモデルでは、AGNの降着円盤とBHはclumpyトーラスに囲まれていて、その最内縁半径はダストの昇華プロセスに支配されている。 トーラスの最内縁半径を考えると、観測結果と理論の間に系統的なズレがある。 PaperIで、ディスクの放射の非等方性がタイプ１AGNに対するこの矛盾を解決することを示した。 我々は、非等方性は、トーラスの最内縁領域をBHに近づけて、凹型にすることを見つけた。 さらに、トーラスの最内縁は、降着円盤の最外縁と連続的につながっているかもしれない。 この研究では、ディスク、トーラス、観測者の様々なジオメトリーに対してUVフラッシュに対する応答のNIRフラックスの変化を計算した。 ディスクによる非等方な照射とトーラスのself-occultationの効果がっこの研究の特徴である。 我々は、それぞれのclumpのwaning effectとトーラスのself-occultationが選択的に短い遅延の領域からの放射を減らすことを発見した。 すると、結果のNIR時間応答は、依存の遅延を示し、非対称なプロファイルを示した。 これは、光学的に薄いトーラスに対する結果（Barvainis1992)と反対である。 標準的な見込み角25°と反対に、小さな見込み角は狭くてとんがった応答を持った短い時間遅延という結果となる。 一方で、もっと傾いた見込み角では、広いプロファイルを持った長い遅延と赤い色となる。 我々は、タイプ1.8/1.9の赤い色はダスト減光によるものだけじゃなく、本質的に赤い色をしていると提案する。 計算されたの範囲は、観測されたものと一致する。 控えめなトーラスの厚さ45°と比較して、厚いトーラスと薄いトーラスは、弱いNIRを示し、Nenkova et al. (2008)とconsistentである。 言い換えると、控えめなトーラスの厚さは、最も強いNIR放射となる。 NIRで選択されたAGNは標準的な厚いトーラスをもちがちだという選択バイアスがかかる。 薄いトーラスに対しては、我々はNIRのえ一興がに比例していることを発見した。 トーラスが厚くなると、NIR応答は、狭く大きく歪められたプロファイルを持ったわずかに長い遅延を示す。 この傾向は、見込み角依存性と逆である。 逆に、トーラスが薄くなると、NIR応答は、もっと早く、細く、時間対称に近くなる。 sub-Eddington降着率の薄いディスクの反対に、super-Eddington降着率は、かなり弱いNIR放射となり、ディスクのself-occultationと自己重力によるディスクの切り捨てによって、低い時間応答となる。 揃ったトーラスに対して検証された３つの依存性のうち、見込み角の変化だけが観測された時間遅延を再現できた。 なので、見込み角が、観測されるregression lineのちらばりのキーパラメータであると提案する。 逆に、の測定がinclinationの評価に有用かもしれない。 我々は、トーラスとディスクの軸の不揃いの結果についても調査した。 の多様性は達成され、観測された範囲をカバーするのに十分広かった。 短い遅延は小さなズレで得られて、小さなNIRの影響と関連付けられた。 長い遅延が大きくずれた普通の影響で得られた。 この傾向は、揃ったトーラスの見込み角依存性とは異なっている。 大きく不揃いであると、からの寄与は、時間遅延とNIRの影響と、skewnessを増加させる。 トーラスが光学的に薄い場合、（self-occultationが効かない場合）揃ったトーラスからのNIR放射の時間遅延は長くなる。 さらに、ふぞろいの光学的に薄いトーラスは、さらに長い遅延で、莫大なNIRフラックスを持つ。 観測的な観点から、これらの計算結果は、以下のようにまとめられる。 もし、観測されたNIR放射の遅延が短ければ、それは、小さな見込み角か幾何学的に薄いトーラスかわすかにズレたトーラスである。 遅延が長ければ、傾いた見込み角か、揃った光学的に薄いトーラスか、大きく不揃いなトーラスである。 極めて長い遅延は、不揃いの光学的に薄いトーラスである。 NIRフラックスに関して言うと、青い色は、幾何学的に薄いトーラスか幾何学的に厚いトーラスかsuper-Eddington降着かわずかに不揃いの場合である。 逆に、赤い色の場合、控えめな幾何学的厚さを持ったトーラスの大きな見込み角か、大きく不揃いな光学的に薄いトーラスである。 Appendix OPTICAL THIKNESS OF CLUMPY TORI トーラスの中のclumpの基本的な性質について短くまとめる。 ここでの主な目的は、クランピートーラスの光学的厚みを推測することである。 もし、NIRで光学的に薄ければ（Barvainis 1992が仮定したように）、降着円盤の後ろ側によって照らされるトーラスの遠い側も含めた全てのclumpのNIR放射を考慮する必要がある。 逆に、光学的に厚ければ、トーラスのself-occultationが適切に扱われるべきである。 BHからrの距離にあるそれぞれのclumpは、半径と質量によって特徴づけられる。 BHによる熱的な圧力や潮汐力に対抗して生き残るclumpは、Jeans Massより重く、Roche半径より小さくなくてはならない。 Vollmer et al. 2004 これらの条件の境界のわずかに安定なclumpは、以下の量を持っている。 Honig Beckert 2007 ここで、は、clumpの平均密度、clumpの柱密度、clumpの音速、陽子の質量である。 の規格化（に対応する）は、平均数密度の観測される下限値にconsistentである。（） Geballe et al. 2006 Shirahata et al. 2007 ついでに、にある、BLRのclumpはで、式(A1)の小さなrへの外挿とconsistentである。 Risaliti et al. 2009 Maiolino et al. 2010 しかし、彼らの密度()と柱密度($$\sim (2-9) \times 10^{23} \mathrm{cm}^{-2})は、式(A3)と式(A4)から期待されるものよりかなり小さい。 上記の柱密度は、Compton-thick()を意味しており、VバンドとKバンドの光学的厚みが1400と160にあたる。 conventional extinction lawを用いた。 Savage Mathis 1979 Cardelli et al. 1989 AGNトーラスの輻射輸送の計算で、Vバンドでの光学的厚みが30-100のclumpはよく採用されている。 Nenkova et al. 2008 Honig et al. 2008 Deo et al. 2011 Krolik Begelman 1988 は、をと見積もった（(A4)の1/10）。 そのようなclumpのopacityのの減少を入れても、それぞれのclumpは、NIRに対して不透明である。 それゆえ、トーラスの光学的厚みは、単に、入ってきた光がclumpに当たる確率に関係している。 我々は、２つの方向を別々に扱う。 回転軸に平行な垂直方向は、とし、もう一つの赤道面に沿ったものをとする。 ここでのキーとなるパラメータはclumpの体積フィリングファクターfであり、これを0.03と仮定した。 Vollmer et al. 2004 トーラスのclumpの数密度をとかくと、 ここで、トーラスの厚さHを～rと仮定した。 いま、は、clumpの光線に沿った平均数であり、割合$$e^{-\tau_{clump}}がトーラスをclumpに当たらずに抜けていく。 Natta Panagia 1984 Nenkova et al. 2002 もし、clumpのサイズとして、式(A1)を採用したら、 である。 clumpが主に、降着円盤の直接照射によって加熱されていると仮定すると、clumpの温度は、に比例するだろう。 Nenkova et al. 2008 だから、トーラス放射の大きさは、の形をしている。 Tristram et al. 2009 そうすると、我々は、に対して、以下のように仮定する。 まとめると、 Figure15は、clumpyトーラスの光学的厚みをrの関数として示したものである。 通して、を式(A10)が1になるように固定する。例えば、がrが0.1pcで5くらいである。 トーラスが不透明な半径は、とすることで得られる。 この半径より内側では、光学的に厚いと考えられる。 この研究では、基本的にトーラスの近いサイドの放射をPaperIでやったように扱う。 この仮定は広輝線の形と時間変化を通して検証されうる Peterson 2001 もし、トーラスの遠い側からの放射の示唆が観測された場合、体積フィリングファクターが極めて小さい（ 0.03/5）か、トーラスが薄い（H/r 1/5)かである。 同様に、も推測でき、それは、Nenkova et al.(2008)で示されると等価である。 彼らは、が５～１５らしいといっており、以下とconsistentである。 最内縁半径を採用して、clumpのサイズを式(A1)とすると、 となる。 ここで、を仮定した。この光学的厚みは、1より大きいので、obscureのない天体を制限できる。
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サイトトップページへ 原子力資料情報室国側とも、また東電の息もかかっていない、独立した民間の第３者専門家組織。 -------------------- 原子力資料情報室主催の集会で元東芝・ 原発設計者の後藤政志氏が講演し、福島第一原発の現状と今後想定される事態について説明し、参加した国会議員らの質問に答えた。 後藤氏の言うとおりの展開になってきたか・・・・ - monosepia ■ 福島第一原子力発電所での負傷者（2011.3.20） 「Shinakosan is Okinawan」より 以下は記事中のリンク先 ・そして東電社員と言っても、9割以上は正社員じゃなくて、原発ジプシーと呼ばれる日雇い労働者だ。彼らの待遇はこうだ。 ・原発がどんなものか知ってほしい 平井憲夫 ・原発ジプシー 川上武志 ・日本の原発奴隷 エル・ムンド ・原発で働く人々 よく分かる原子力 ・映像の方がいい方はイギリスのch4が制作した「隠された被曝労働～日本の原発労働者」を見てほしい。 ・http //www.youtube.com/watch?v=92fP58sMYus ・http //www.youtube.com/watch?v=pJeiwVtRaQ8 NR=1 ・http //www.youtube.com/watch?v=mgLUTKxItt4 NR=1 ■ 必見！ 大前研一氏の講演「福島原発事故の現状と今後」（2011.3.21） 「人類猫化計画」より ■ 金町浄水場で放射性物質…乳児には飲ませないで [放射能・放射性物質のニュース]（2011.3.23） 「放射性物質対策/放射能汚染除去/体内被ばくの予防」より ■ 国産液体ゼオライトの効果・口コミ・評判 [放射能・放射性物質対策]（2011.3.22） （monoコメ：政府は有効性を調べて、有効なら住民に国費で配るべきだ。） ★ 東京の浄水場で乳児向け基準超過＝水道水に放射性ヨウ素（2011.3.23 14 27） 「時事ﾄﾞｯﾄｺﾑ」より ：NHKによれば、放射性ヨウ素131が１リットル当たり210ベクレルが検出されたとのこと。 ：乳児基準値 1リットルあたり100ベクレル以内 ：（mono注：乳児としか書かれていないが、むしろ幼児の方が甲状腺へ放射性ヨウ素（131I）を取り込みやすいという指標がある。133I は逆に乳児の方が取り込み安いようだ。今問題にされているのは、（131I）だと思われます。 追記⇒単位を一桁間違えていましたので、発表どおりです。スミマセン。⇒ 参考） ■ メドベージェフが十字軍発言を巡ってプーチンと対立（2011.3.23） 「東京kittyアンテナ（＠ｗ荒」より ・メドベージェフはユダヤ系で、その正体は国際金融資本の代理人だな（＠ｗ荒 国内派のプーチンといずれ激突する運命にあることは予想に難く無い（＠ｗ荒 ---------- ■ 露の大統領×首相…リビアめぐり真っ向対立（2011.3.23） 「ROCKWAY EXPRESS」より ・3月17日に国連でリビアに対する軍事行動を容認する採決が可決した。ロシアは棄権した。ここでロシアが拒否権を行使すれば、採択されなかったので、リビアに対する軍事行動は国連安保理のお墨付きがないことになり、軍事介入がしにくい情勢になったはずだ。 このロシアの「棄権」、という選択肢に対しロシアのプーチン首相が不満を漏らし、それに対してメドベージェフ大統領が批判した。殆ど始めてとなる両者の対立である。 ■ 救援物資は首都圏から小口車両でピストン輸送する中央処理方式（2011.3.23） 「世に倦む日日」より 保護 ・この震災が起きて以降、テレビでは新顔の「専門家」が多く登場し、「支援体制の仕組み作り」を喋々するが、どれも危機感と説得力のない抽象的な持論の饒舌ばかりで、今、被災地で水・食料と燃料・医薬品を待っている人々に即応する提案や発言になっていない。 ・呆れるほど無意味な茶飲み話ばかりがテレビ論壇を覆っている。テレビに登場する論者たちは、被災地の生の窮状を全く実感できていない。一分一秒を争う深刻さを皮膚感覚でわかっていない。自分の顔と持論をテレビで売ることに神経が集中している。NHKは何を考えているのか。 ■ 東京の浄水場で乳児向け基準超過＝水道水に放射性ヨウ素（2011.3.23 14 27） 「時事ﾄﾞｯﾄｺﾑ」より ：NHKによれば、放射性ヨウ素131が１リットル当たり210ベクレルが検出されたとのこと。 ：乳児基準値 1リットルあたり100ベクレル以内 ：（mono注：乳児としか書かれていないが、むしろ幼児の方が甲状腺へ放射性ヨウ素（131I）を取り込みやすいという指標がある。133I は逆に乳児の方が取り込み安いようだ。今問題にされているのは、（131I）だと思われます。 単位を一桁間違えていましたので、発表どおりです。スミマセン。⇒ 参考） ■ 「直ちに影響はないです。でも、１０年後は知らんよ。保証もしないよ！」（2011.3.22） 「nikaidou.com」より ・現在、ネットでも話題になっているようですが、スウェーデン国立スペース物理研究所の山内正敏先生が、「放射能漏れに対する個人対策」と題して、以下のURL（注：本文参照）に判断の目安を分かりやすく示しておられます。改訂もこまめに行われているようです。 ☆ Japan Quake Map 「Japan Quake Map.com」より ・（mono注：今回の地震の前震・本震・余震がアニメ化されていて、どこでどれほどの規模で起きたのかが良く分かる） 上記アニメの紹介ブログ ■ Japan Quake Map 「Tokyonotes 東京義塾」より ・その信ぴょう性については、当方ブログは評価できないが、どこで、どのくらいの規模の余震が起きているのか分かりやすいので、リンクを紹介したい。ご参考まで。 【とりあえずエントリータイトルだけ】 ■ 首都圏の放射性物質汚染はまだら模様（2011.3.23） ■ 放射能を中和する、様々な物質や電場・磁場の相互作用が存在するのでは？（2011.3.19） 「日本を守るのに右も左もない」より ■ 「そんなのありえん！陰謀史観もいい加減にしろ！」と思っていたけど・・・（2011.3.20） 「nikaidou.com」より ■ 天空の蛇 その２（2011.3.17） 「LEGACY OF ASHES」より ■ 圧力容器の表面温度４００℃・・・空焚きという選択肢（20113.21） 「人力でＧＯ」より ・モワモワと妄想が膨らんでしまいますが、圧力容器に水な無ければ、燃料棒が溶融して散乱したペレットが再臨界を起こす事も、高温のジルコニウム合金が水素を発生する事もありません。 後は１６ｃｍの厚さを持つ圧力容器が、外からの冷却でどのくらい持つかですが、既に時間との戦いなのかもしれません。 圧力容器に注水できなかった事が幸いして、日本は救われた・・・なんて事は・・ある訳無いか。 753 link_trackback
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※あくまで初期消火用。まずは消防に通報し、大きな火になってしまったら逃げる！ 消火器による初期消火の限界は火が天井に移るまで。 ※消火後消えたと思っても火種をきちんと確認し消すこと ※適応する火災、使用方法、使用期限など確認しておくこと ※高額訪問販売（所謂「消防署の方からきました」）、ネットの高額品、適合マークの無いもの等に注意 消火器の種類 ABC粉末消火器 薬剤容量はスプレー式の簡易消火器より多い もっとも一般的で手に入りやすい 強化液消火器に比し一瞬で消火できるが、浸透性、冷却性がないため、燃焼物(木材など)によっては再燃の恐れがある。 強化液消火器に比して、放射時間・放射距離が短い。 屋内で使用すると薬剤が充満し、視界が悪くなる 屋外、湿気の多い場所に設置する場合は、容器底に腐食（サビ）が無いか特に注意が必要。使用の際に底が抜ける、破裂するなどで重大な事故に至った事例がある。 強化液消火器 薬剤容量はスプレー式の簡易消火器より多い 一瞬の消火には不向きだが、水系薬剤のため浸透性があり、木材などの消火に有効。 冷却効果も高い。 粉末消火器に比して、放射時間・放射距離が長い。 水と作用して発熱する危険物には使用できない。 エアゾール式簡易消火器（スプレー） 薬剤容量少ない（消火能力小）。 手に入りやすく、持ち運びしやすく、使いやすい、安価。 過去にてんぷら油火災などに対し消火性が著しく劣る製品が市中に流通して社会問題となったことがある。 信頼できるメーカーであること、ＮＳマーク付きの製品を選択することが肝要。 消火弾 投げて使うもの。 住宅用消火器 ABC粉末、強化液の小型・軽量版。 泡消火器 家庭用現在新規販売なし。 車載用消火器 車用。 バケツリレー 最近見掛けなくなった「三角バケツ」は数回に分けて水が掛けられるため消火用として有効だ 水がある状態ならば… ABC粉末消火器の使い方 本体表示の放射距離、障害物の無い風上（室内の場合出入り口の方）に立つ 黄色い安全ピンをぬく ホースと本体をしっかり持ち、狙いを定める レバーを握って粉末を出す 火の根元をねらい、手前からほうきで掃くように薬剤を放射 火種（くすぶってる・煙）等を確認、消火 手順の覚え方は「ピ・ノ・キ・オ」 「ピ」…ピンを抜く 「ノ」…ノズルを向ける 「キオ」…一呼吸、「気を」落ち着かせてから噴射 使用期限の切れた消火器…ホームセンター等で購入すると購入分と同じ本数を引き取ってもらえるところが多いようです ＜参考＞ 加えてマンション住まいなら・・・屋内消火栓（１人用・２人用）の場所と扱い方を知っているか？ 大災害が発生すれば、消防だって迅速には動けまい 「居住者用」の消火設備として、屋内消火栓・自動火災報知設備・共用部の消火器は確認必須 「消防隊用」の連結送水管・非常用コンセント（11階以上）も要確認 警察が、消防が、警備会社が、管理会社が、「誰か」がすぐに対応してくれる、ではなく 対応可能な者が迅速に、消火や通報を積極的にしないと、困るのは結局は自分たち
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宇和島市内科病院 うわじましないかびょういん 南予 宇和島市 愛媛県 病院 山本医院 皮,肛門 本町追手1-1-15 TEL：0895-22-5100 兵頭内科医院 和霊元町1-6-24 TEL：0895-25-2772 遊子診療所 小,外 遊子3627 TEL：0895-62-0016 遠藤医院 恵美須町2-2-6 TEL：0895-22-2797 沖循環器科内科 新田町1-2-30 TEL：0895-25-3335 三瀬内科 中央町1-3-19 TEL：0895-22-6166 くきた内科クリニック 中沢町2-4-5 TEL：0895-26-2260 下波診療所 内科,小,外 下波2952-4 TEL：0895-29-0002 宇和島市国民健康保険日振島診療所 内科,小,呼吸 振島1729 0895-65-0004 岡宮内科医院 循環,呼吸,消化,放射 広小路2-33 0895-22-2662 宇和島市国民健康保険嘉島診療所 内科,小 戸島1番甲地216 TEL：0895-64-0378 戸島診療所 内科,小 戸島2014 TEL：0895-64-0210 石川循環器科内科 中沢町1-2-9 TEL：0895-20-0320 ふじいし医院 内科 外 三間町務田777-1 TEL：0895-58-4901 わたなべハートクリニック 内科,循環器 朝日町3-1-6 TEL：0895-25-1717 宇和島市国民健康保険蒋渕診療所 内科,小,外 蒋渕1119 TEL：0895-63-0011 山中医院 内科,小,皮,泌尿 広小路1-31 TEL：0895-22-1750 笹岡内科医院 中央町2-3-17 TEL：0895-24-3886 山口内科胃腸科医院 消化 広小路1-43 TEL：0895-22-0400 吉田医院 内科,泌尿 御幸町2-2-12 TEL：0895-25-1330 宇都宮内科胃腸科医院 内科,消化 栄町港2-4-26 TEL：0895-25-7228 広小路診療所 内科,心療,精神 堀端町1-13 TEL：0895-22-1614 松浦内科医院 並松1-1-31 TEL：0895-23-1122 中山内科胃腸科 内科,消化 堀端町2-16 TEL：0895-22-0707 松浦内科 内科,リウ 和霊元町2-4-21 TEL：0895-23-1510 別当クリニック 内科,リハ 別当1-6-30 TEL：0895-25-7373 小川クリニック 内科,消化,外 丸之内1-1-11 TEL：0895-23-3599 田中循環器科内科医院 内科,循環 堀端町2-1 TEL：0895-22-0504 しませ医院 内科,消化,外,肛門 保田甲856-1 TEL：0895-27-1888 水谷医院 内科,小,放射 吉田町立間2-2619 TEL：0895-52-0144 松澤循環器科内科 内科,循環 天神町8-19 TEL：0895-25-5858 橋本内科クリニック 循環,消化 吉田町沖村京田甲609-1 TEL：0895-52-0808 楠崎内科 循環,呼吸,消化,放射 本町追手1-2-15 TEL：0895-24-2211 福島内科胃腸科医院 循環,消化,放射 丸之内1-3-10 TEL：0895-25-1666 口羽外科胃腸科医院 内科,小,消化,整,肛門 津島町高田丙547-1 TEL：0895-32-5000 薬師寺内科 吉田町北小路甲99TEL：0895-52-0520 小川医院 丸之内3-7-15 TEL：0895-22-2026 木村内科 循環 市京町2-40 TEL：0895-24-0030 鈴木外科医院 内科,整,皮, 吉田町北小路甲96 TEL：0895-52-0104 永井内科医院 循環,消化 津島町高田甲594-1 TEL：0895-32-6688 宇和島市国民健康保険九島診療所 内科,小,外 百之浦1362 TEL：0895-24-3983 阿部医院 内科,小 津島町岩松823 TEL：0895-32-2616 宇和島市立吉田病院 内科,小,外,産,眼,耳,歯 吉田町北小路甲217 TEL：0895-52-0611 宇和島徳洲会病院 内科,小,循環,外,整,産婦,リハ,眼,耳,泌尿,脳神,放射 住吉町2-6-24 TEL：0895-22-2811 宇和島社会保険病院 内科,循環,外,整,リハ,放射,麻酔 賀古町2-1-37 TEL：0895-22-5616 宇和島市立津島病院 内科,外,整,リハ,眼,耳,皮,泌尿,放射 津島町高田丙15 TEL：0895-32-2011 市立宇和島病院 内科,小,循環,消化,外,整,呼外,産婦,リハ,眼,耳,皮,泌尿,脳神,心臓,気管,肛門,放射,麻酔,歯,口腔 御殿町1-1 TEL：0895-25-1111 情報をお寄せください。一番下にゲストユーザー向け書き込み欄があります。 名前 コメント
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メニュー トップページ オペレーションルール よくある質問 コメント掲示板 データベース ユニット ライフル兵 ヘビー バズーカ兵 ウォーリア 戦車 衛生兵 グレネーディア 火炎放射戦車 防衛施設 マシンガン 野砲 追撃砲 スナイパー塔 火炎放射器 ブームキャノン ロケットランチャー ショックランチャー 支援施設 資源施設 ガンポート武器一覧 砲撃 一斉砲撃 フレア 煙幕 ショックボム 治療キット 必要コスト一覧 構成、戦術、移動 第1章 移動に関して 第2章 ライフル兵 第3章 ヘビー 第4章 バズーカ 第5章 ウォーリア 第6章 戦車 第7章 衛生兵 第8章 グレネーディア 第9章 火炎放射戦車 その他、まとめ メンバー紹介 本部メンバー ・リーダー・オフィサー ・メンバー 支部メンバー ・リーダー・オフィサー ・メンバー 作戦指示 専門用語 指示内容解説 攻略動画 テラー攻略動画集 その他攻略動画 涙あり、笑いあり ブームビーチあるある その他 ページの中身を編集する方法 相互リンク BoomBeach ブームビーチ 攻略@wiki
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是が出来たら、核分裂爆弾の臨界を、思いっ切下げられるのだろうなぁ。 - 2014-07-02 16 55 43 膨大な量の高エネルギー中性子線を放射が存在しないのが不思議だ、占領に便利だろうに - 2015-08-14 09 53 36 何言ってるのか分からん。 - 2015-08-14 19 28 14 もしかしてこいつは「膨大な量の高エネルギー中性子線を指向性を持たせて放射する魔法が存在しないのが不思議だ」とカキコしたかったのか・・・？ - 2015-08-15 22 11 15 中性子線を放射する魔法が存在しない理由は、中性子線により対象物が放射能を持つことが魔法師協会の定める核禁止に反するからじゃない？バリオンランスが中性子を回収する理由。 (2020-11-14 22 34 22) 禁止されてなきゃ作れちゃうのね (2020-11-15 11 45 07)
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速射機構(トリハピ補助) ◆基本データ 名前 要求BBLv 攻撃力 消費OP 速射機構 Lv0 破砕 000 貫通 000 合計 000 04 ◆バレットの構成 No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 SS 装飾レーザー 回転/狭い ボタンを押したら -100° 2 └M 球：その場で停止/通常 1と同時に 3 4 5 6 7 8 ◆解説 発射直後に自分に球を当て、怯ませることで射撃後の硬直を強制的に解除するバレット。他のバレットに組み込んで運用する。 主な用途はトリガーハッピー使用時の息切れをキャンセルし、消費OPの多いバレットを連射する戦法。ST25前後で怯みが終わるため無我の境地の発動補助にも使える。 ただしBR発動中は怯まないため、この機構の効果は無効化されてしまう。普段の調子で連射していると貴重なBRを息切れで無駄にするので気を付けよう。 今作ではトリガーハッピーの仕様変更によりブラスト以外で息切れを起こす心配はほぼなくなったので、ブラスト以外の銃身でこれを使う必要性は薄い。 ペンタ機構 ◆基本データ 名前 要求BBLv 攻撃力 消費OP ペンタ Lv0(6) 破砕 000 貫通 000 合計 000 07 ◆バレットの構成 No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 S 装飾レーザー：直進/極短 ボタンを押したら +96° -90° 2 └S 装飾レーザー：追従回転/狭い 1と同時に +120° 3 └S 装飾レーザー：追従回転/広 2と同時に -36° 4 └S 装飾レーザー：追従回転/広 3と同時に +113° 5 └M 制御：その場で停止/生存時間短 4と同時に +67° 抗重力弾 6 └ 5と同時に 識別効果 ※攻撃用モジュールをここに接続 7 8 ◆解説 抗重力を最大倍率にする機構。モジュール6以降に火力部を自由に組み合わせて使用する。攻撃用モジュールは射撃時に銃口のあった位置から真っすぐ発射される。 倍率稼ぎの為着弾までにラグが生じてしまうのが抗重力チップの難点だが、この機構を使えば単純に空高く打ち上げて打ち下ろすよりも早く着弾させることができる。 火力部の組み合わせ例は以下の折り畳み部分を参照。 +ペンタJGP No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 S 装飾レーザー：直進/極短 ボタンを押したら +96° -90° 2 └S 装飾レーザー：追従回転/狭い 1と同時に +120° 3 └S 装飾レーザー：追従回転/広 2と同時に -36° 4 └S 装飾レーザー：追従回転/広 3と同時に +113° 5 └M 制御：その場で停止/生存時間短 4と同時に +67° 抗重力弾 6 ├L 放射：放射/通常 5と同時に 識別効果 7 └L 放射：放射/通常 5と同時に 識別効果 8 ◆解説 Lサイズ放射弾を2つ接続した例。リーチはアナグラ試射場のタイル8枚弱。 ⑥と⑦が交差消滅を起こしているが、放射弾は発射された瞬間に当たり判定が伸びきるため、攻撃範囲が狭まるデメリットが発生しない。 また、⑧にモジュールを追加する場合に限っての話ではあるが、本来は消滅に1秒程かかる⑥⑦の放射弾が交差消滅により一瞬で当たり判定を失うため、 ⑧の発射条件を「5の発生から0.2秒後」まで早められるというメリットが生じる。 余談だが「JGP」の名称はGEBにて放射弾を2発同時に(0.2秒後にもう2発同時発射の計4発)発射するバレットの提案者のIDから付けられた名前である。 +ペンタLL爆発 No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 S 装飾レーザー：直進/極短 ボタンを押したら +96° -90° 2 └S 装飾レーザー：追従回転/狭い 1と同時に +120° 3 └S 装飾レーザー：追従回転/広 2と同時に -36° 4 └S 装飾レーザー：追従回転/広 3と同時に +113° 5 └M 制御：その場で停止/生存時間短 4と同時に +67° 抗重力弾 6 └LL 爆発：爆発/通常 5と同時に 識別効果 7 SS 装飾レーザー：回転/狭い ボタンを押したら -120° +50° -25° 8 └M 球：その場で停止/通常 ◆解説 LLサイズ爆発を接続した例。消費OPが重いため、⑦⑧に上記の速射機構を組み込んでいる。リーチはアナグラ試射場のタイル6.5枚程。 手っ取り早く破砕ダメージを稼ぎたいならこれ。当てたい部位に銃口を突きつけて零距離発射すると部位を狙いやすい。 シユウ粉砕弾(GAP稼ぎ用) ◆基本データ 名前 要求BBLv 攻撃力 消費OP シユウ粉砕弾 Lv6 破砕 2040 貫通 000 合計 2040 197 ◆バレットの構成 No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 S 装飾レーザー 直進/長 ボタンを押したら +15° -90° 2 └S 装飾レーザー 追従回転/広 1と同時に +90° 3 └S 装飾レーザー 追従回転/広 2と同時に +120° 4 └S 装飾レーザー 追従回転/広 3と同時に +120° 5 └S 装飾レーザー 追従回転/広 4と同時に +120° 6 └S 装飾レーザー 追従回転/広 5と同時に +120° 7 └S 装飾レーザー 追従回転/広 6と同時に +120° 8 └LL 爆発 爆発/通常 7と同時に 抗重力 ◆解説 通常難易度4「連鎖反応」のシユウを秒殺するためのバレット。ミッション開始から1歩も動かず銃に変形して撃てば1～2秒でミッションクリアとなる。 トリガーハッピーとシユウを一撃で倒せる火力が必須だが、ハイドアタックだけを付けたRank7のクロガネ程度の火力でOKなので、難易度7以降なら達成は容易。 作戦支援スキルを用いて+補正付きの遺された神機や、GAPを集めたいときのミッション周回用としての用途がメインであり、 銃身はブラストに偏ってしまうものの、近接武器と装甲なら全種類の+補正付き遺された神機を集めることができる。 実戦投入も一応可能であり、銃破砕がクリティカルする相手なら、フル強化の銃身にハイドアタックを付ければ99999ダメージを狙える。 ただし、射程距離の長さ故に着弾点を把握しづらい難点があるため、LL爆発を制御に変えたバレットを先に撃って着弾点に目印を設置するなどして工夫すると良い。 ◆基本データ 種別 BBLV 名前 各種属性 消費OP ブラスト 6 対ハガン放射（ペンタ機構） 破砕 1670 貫通 000 合計 1670 130 ◆バレットの構成 No サイズ 弾種 発射条件 水平 垂直 回転 変異チップ 備考 1 S 装飾レーザー：直進/極短 ボタンを押したら +99 -90 2 └S 装飾レーザー：追従回転/狭い 1と同時に +120 3 └S 装飾レーザー：追従回転/広 2と同時に +64 4 └S 装飾レーザー：追従回転/広 3と同時に +35 5 └M 制御：その場で回転/速度速 4と同時に +42 -55 +90 抗重力弾 6 └LL 放射：放射（追従）/通常 5と同時に 神属性 ◆解説 複数のハガンの羽衣と背中に吸われるように調整した放射薙ぎ払い、360%を薙ぎ払うのでとりあえず撃つだけでおｋ
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菅（首相官邸）とその御用学者、長瀧重信長崎大学名誉教授および、佐々木康人（社）日本アイソトープ協会 常務理事が放射能被害について、チェルノブイリでは周辺住人に放射線被ばくは確認されていないというありえない捏造を流布した。 ロシアのチェルノブイリ身体障碍者同盟やWHOからはチェルノブイリの放射性物質が原因で特に事故から時間が経って甲状腺がんをはじめとする様々な障害が出ていることが明らかであることが報告されている。 また、ネットで検索すればNHKなどが作成たチェルノブイリのドキュメント番組などがすぐに見つかるため、菅が言語道断の悪質な捏造を流布していることが確認できる。 一見、チェルノブイリ事故の内容を全て取り上げているようであるが、実際には、被害が認められないといっている場所のみを場所のみを取り上げて、放射性物質による被害を隠ぺいするという凶悪な情報統制、隠ぺいを開始していることの証左である。 そして、何より菅直人、および民主党が日本人を重大な危険にさらし、将来滅びることになることを何とも思っておらず、大量に人間の人命よりも己の目先の金や利権、票田を拡大することしか頭にないことは明らかである。 －－－－菅（官邸）による捏造報道－－－－ チェルノブイリ事故との比較 http //www.kantei.go.jp/saigai/senmonka_g3.html 1. 原発内で被ばくした方 ＊チェルノブイリでは、134名の急性放射線傷害が確認され、3週間以内に28名が亡くなっている。 その後現在までに１９名が亡くなっているが、放射線被ばくとの関係は認められない。 ＊福島では、原発作業者に急性放射線傷害はゼロ、あるいは、足の皮膚障害が1名。 2. 事故後、清掃作業に従事した方 ＊チェルノブイリでは、24万人の被ばく線量は平均100ﾐﾘｼｰﾍﾞﾙﾄで、健康に影響はなかった。 ＊福島では、この部分はまだ該当者なし。 3. 周辺住民 ＊チェルノブイリでは、高線量汚染地の27万人は50ﾐﾘｼｰﾍﾞﾙﾄ以上、低線量汚染地の 500万人は10～20ﾐﾘｼｰﾍﾞﾙﾄの被ばく線量と計算されているが、健康には影響は 認められない。例外は小児の甲状腺がんで、汚染された牛乳を無制限に飲用した 子供の中で6000人が手術を受け、現在までに 15名が亡くなっている。福島の牛乳に 関しては、暫定基準300（乳児は100）ﾍﾞｸﾚﾙ／ｷﾛｸﾞﾗﾑを守って、100ﾍﾞｸﾚﾙ／ｷﾛｸﾞﾗﾑを 超える牛乳は流通していないので、問題ない。 ＊福島の周辺住民の現在の被ばく線量は、２０ミリシーベルト以下になっているので、 放射線の影響は起こらない。 長瀧重信 長崎大学名誉教授 （元（財）放射線影響研究所理事長、国際被ばく医療協会名誉会長） 佐々木康人（社）日本アイソトープ協会 常務理事 （前 放射線医学総合研究所 理事長） －－－－ロシア、チェルノブイリ身体障碍者同盟による発表2005年4月25日－－－－ ウクライナ犠牲１５０万か チェルノブイリ原発事故http //www.47news.jp/CN/200504/CN2005042401003588.html 【モスクワ２４日共同】２３日のタス通信によると、１９８６年に旧ソ連ウクライナ共和国で起きたチェルノブイリ原発事故の被害者でつくるウクライナの「チェルノブイリ身体障害者同盟」は、事故に関連する同国内の死者が１５０万人以上に上ったとの調査結果をまとめた。事故発生から１９周年となる今月２６日を前に公表した。 調査によると、事故で被ばくした人はウクライナ国内で約３５０万人で、うち１２０万人が子供だという。 ロシア政府によると、同事故による隣国ロシアでの被ばく者は１４５万人に上っている。 －－－－WHOによる発表－－－－ 福島原発震災 チェルノブイリの教訓（２） 子どもの甲状腺被曝検査の継続を http //diamond.jp/articles/-/11752 ＷＨＯ（世界保健機関）によれば、「1992年から2002年まで、ベラルーシ、ロシア、ウクライナで、事故のとき子供か青年（0－18歳）の甲状腺ガンが4000例以上診断され、0－14歳が3000例以上ある」（★注②）という。
https://w.atwiki.jp/info_fukushima/pages/267.html
青森・山梨・長崎の甲状腺調査結果は福島県と変わらなかった [関連] 甲状腺関連のページ 「甲状腺」タグがついているページ一覧を開く はじめに 瓦礫焼却のせいで全国に広がった」というのはデマ くわしくはページの最下部で説明してます。簡単に言うと甲状腺に影響与えるのは放射性ヨウ素。その半減期8日で事故数ヶ月後でほぼ0になっていますので、瓦礫焼却で甲状腺ガンが全国に増えたということは、ありえません。 ポイント：福島県と他県の甲状腺への影響を比較するための調査 他県の甲状腺調査を行った理由は「比較」。検査機器は年々精度が高くなっているため以前発見できなかったものが見えるようになります。となると、過去と最新の調査結果を比較しても意味がありません。つまり、「見かけ上の異常が発見されやすくなる→見かけ上異常数が増えて、実際の状況がわからなくなる」という問題が生じるため、時系列を含め検査結果の条件を揃えることが疫学的に重要です。 また、放射性ヨウ素を摂取（吸入）しなかった子供たちの集団と、事故後に生まれた集団を比較することで、事故と甲状腺疾患の因果関係を解明するのに有用だと思われます。 2014年3月「他県と福島の甲状腺がん発生頻度が同程度」 2014.3.28現在の最新情報 ↓2014-03-30追加 環境省報道発表資料：甲状腺結節性疾患追跡調査事業結果（速報）http //www.env.go.jp/press/press.php?serial=17965 福島県以外の地域（青森、山梨、長崎）において、18歳以下の者を対象に甲状腺超音波検査を行った結果、56.5%の割合でA2判定の者が認められました。また、"5.1mm以上の結節又は20.1ｍｍ以上ののう胞が認められた者及びA2判定の内容であっても甲状腺の状態等から精密検査を要すると判断された者"（以下「B判定」という。）は福島県民健康管理調査では、約0.7%に認められましたが、三県調査では、約1.0%（44名）に認められました。 環境省が行った青森、山梨、長崎県で甲状腺検査を受けた4365人のうち精密検査で1人が甲状腺がんと診断された。 これによりわかったこと。 １）福島県以外でも（スクリーニングを行えば）数千人に一人程度の割合で見つかる ２）福島の甲状腺がんの増加は「スクリーニングによる見かけ上の増加」してしまう。 （＝徹底的に調べたことによって原発事故の影響とは関係ないものが見つかってしまう） すでにこのような「見かけ上の増加」が起こりうることは、韓国や米国の調査等でわかっている。 甲状腺がん、福島は他県並み 環境省の比較調査 http //www.47news.jp/CN/201403/CN2014032801002318.html 環境省は２８日、東京電力福島第１原発事故による福島県の子どもの健康影響を調べるため、比較対象として青森、山梨、長崎の３県の子どもの甲状腺がんの頻度を調べた結果を発表した。「対象者数が違うので単純比較はできないが、福島と発生頻度が同程度だった」としている。 環境省は２０１２年１１月～１３年３月、青森県弘前市、甲府市、長崎市の３～１８歳の計４３６５人を対象に、甲状腺の結節（しこり）などの有無を調査。福島と同様の５６・５％に当たる２４６８人に５ミリ以下のしこりなどが見つかったほか、４４人に５・１ミリ以上のしこりなどが見つかり、２次検査が必要と診断されていた。 2014/03/28 20 24 【共同通信】 2013年3月 他県の甲状腺調査の結果は福島県と変わらなかった 2013.3.8 環境省の発表を元に各報道機関は「他県と福島県の甲状腺調査の結果はほぼ同じ」と伝えた。これは以前このサイトの別記事で予想した通りですね。 その他甲状腺についての情報はこちらから→[甲状腺についてINDEXページ] http //www47.atwiki.jp/info_fukushima/pages/44.html しこりの割合本県低く ４県の子ども甲状腺検査 福島民報 2013/03/30 http //www.minpo.jp/pub/topics/jishin2011/2013/03/post_6779.html 環境省は２９日、東京電力福島第一原発事故に伴う福島県の甲状腺検査結果と比較するため青森、山梨、長崎３県で実施した甲状腺検査の詳細結果を発表した。６～１８歳の各年代で小さなしこりなどがある「Ａ２判定」（２次検査の必要なし）の割合はいずれも５０％台後半で、４０％台前半～５０％台前半の福島県の方が低かった。 福島テレビ「”甲状腺しこり” 福島県外で高い割合」 「福島より他県の方が甲状腺にしこりや嚢胞がある割合は高い」とのニュース報道がありました。「県外のほうが割合が高い」といっても「福島と県外で有意差がない」という意味で考えて良いと思います。同レベルの精度の機器で判断しても医師毎の判断のバラつきが生じる可能性、放射性ヨウ素以外の因子が存在する可能性もあります。また年齢分布が違うかもしれません。ですので、今のところ「福島と他県の甲状腺検査結果はどう程度」と考えて良いと思います。 ブログやTwitterでの反応 （2013.3.8の報道を受けて ダニエル・カール氏「福島県内・県外の子供達の甲状腺の嚢胞の様子は同じ」 https //twitter.com/DanielKahl/status/310019529201815552 ダニエル・カール @DanielKah もう一つのデマが「ぶっ壊れた」。NHKWeb 福島県内・県外の子供達の甲状腺の嚢胞の様子は同じ。http //bit.ly/WP6U7A つまり、福島の子供達の甲状腺は異常なし。以前オラが検索した原発事故前の関東近辺データもあるし、日本人と日系アメリカ人の比較データもある。 ブログ：福島 信夫山ネコの憂うつ「震災から２年 福島の子どもの甲状腺異常なし「反原発」はデマ攻撃をやめないと「自称報道教会（自由報道協会）」みたいにオワリだにゃ http //shinobuyamaneko.blog81.fc2.com/blog-entry-131.html その他の報道機関から 他県でも５６％の甲状腺にしこり 福島の子どもとほぼ同様 http //www.47news.jp/CN/201303/CN2013030801001917.html 環境省は８日、東京電力福島第１原発事故による福島県の子どもの甲状腺への影響を確かめるため、比較対象として長崎など３県の子どもを調査した結果、計５６・６％の子どもの甲状腺に小さなしこりなどが見つかったと発表した。 +... 約４１％だった福島県より高い割合だが、環境省担当者は「福島とほぼ同様の結果と考えている」としている。 比較調査の対象となったのは、事故による影響が小さく、検査体制が整っている青森県弘前市、甲府市、長崎市の３～１８歳の４３６５人。５ミリ以下の結節（しこり）や２０ミリ以下ののう胞が見つかったのは５６・６％に当たる２４６９人だった。 2013/03/08 18 24 【共同通信】 福島「割合高くない」 子どもの甲状腺検査４県比較 （福島民報 http //www.minpo.jp/news/detail/201303097078 環境省は８日、東京電力福島第一原発事故による県内の子どもの甲状腺への影響を確認するため、比較対象として実施した青森、山梨、長崎３県の甲状腺検査結果（速報）を発表した。小さなしこりなどがある「Ａ２判定」の割合は５６・６％で、４１・２％だった本県の甲状腺検査結果の方が低かった。 環境省の担当者は「検査人数の違いなどを総合的に考慮すれば、ほぼ同様の結果。少なくとも福島の割合が高いとは言えず、特異な状況ではないと考えられる」としている。 +... 比較対象となったのは、原発事故による影響が小さく、本県と同じ高精度で検査できる環境が整った青森県弘前市、甲府市、長崎市の３～１８歳の計４３６５人。 ５ミリ以下のしこりや２０ミリ以下の嚢胞（のうほう）が見つかった「Ａ２判定」は５６・６％に当たる２４６９人だった。Ａ２判定は二次検査の必要はない。しこりや嚢胞がＡ２判定以上の大きさで二次検査が必要な「Ｂ判定」は４４人で１・０％。０・６％だった本県の方が低かった。 県は原発事故発生時の０～１８歳の子ども約３６万人を対象に甲状腺検査を実施している。検査は１３万３０８９人の集計を終了。３人が甲状腺がんと確定している。 （ 2013/03/09 09 58 カテゴリー：主要 ） 各報道機関の記事タイトル +... 2013-03-08 甲状腺の状態比較、福島は長崎などとほぼ同様 （日本経済新聞） 子どもの甲状腺検査、福島は他県と大差なし （読売新聞） 甲状腺のしこり、福島と同様傾向＝青森、山梨、長崎の子ども−環境省【震災2年】 （時事通信） 甲状腺県外調査 しこりの割合、福島県と変わらず （毎日新聞） 他県でも56％の甲状腺にしこり 福島の子どもとほぼ同様 （北海道新聞） 他県でも５６％の甲状腺にしこり 福島の子どもとほぼ同様 - 47NEWS さらに東京と神戸でも甲状腺調査 この他にも、東京、神戸で甲状腺調査がすでに行われていました。 東京での甲状腺検査3千人「福島の子どもの嚢胞は放射線の影響とは考えにくい」http //www47.atwiki.jp/info_fukushima/pages/210.html Togetter：神戸での小児甲状腺コントロール調査について http //togetter.com/li/413554 デマ予防的な蛇足：他県でのがれき処理が甲状腺に与えるわけがない。 中には「瓦礫処理のせいで全国に拡散した」と誤解している人もいるが、それについても説明しましょう。 １）甲状腺に影響するのは「放射性ヨウ素」 ２）放射性ヨウ素の半減期は8日（二ヶ月後にはほぼゼロになっている） 結論：1,2によって、がれき処理原因での甲状腺への影響が他県に及んだ可能性はない。 ※もちろん現在のがれき処理で有意な量のセシウムが拡散し全国に健康被害を及ぼすことも考えにくい。 がれき処理については、また別途まとめる予定です。 資料 ※今回の報道の元となった資料 http //www.env.go.jp/press/press.php?serial=16419 環境省＞報道発表資料＞ 平成25年3月8日 福島県外３県における甲状腺有所見率調査結果（速報）について（お知らせ） 環境省では、福島県が行う県民健康管理調査の甲状腺検査において、約４０％の方で小さなのう胞等の所見を認めている（いわゆるA２判定）ことを踏まえ、平成２４年度事業において福島県外３県の一定数の方に甲状腺検査を行っているところです。 なお、今般お知らせする結果は速報値であり、対象地域別の結果を含む詳細な調査結果は３月下旬に報告する予定です。 福島県外３県における甲状腺有所見率調査結果（速報） １．調査の背景・目的 福島県が行う県民健康管理調査の甲状腺検査において、約４０％の方に２０．０mm以下の小さなのう胞等の所見が認められています。 こうした小さなのう胞等は精密検査を必要とするものではありませんが、これらの軽微な所見も記録することとした結果、かえって住民の方の不安を招いていると指摘されています。 このような大規模かつ精度の高い調査は世界初の試みであり、子どもでのう胞を認める頻度や、検査結果に生じうるばらつきについて、正確にはわかっておりません。 こうした状況の中、環境省においても、住民の皆様の理解促進に役立てることを目的に、福島県外の３県の子どもを対象に、県民健康管理調査と同様の検査を実施し、その結果の妥当性について、情報を提供することとしたものです。 ２．調査の概要 （１）対象地域 ○ 青森県弘前市 ○ 山梨県甲府市 ○ 長崎県長崎市 （２）対象者 ３～１８歳の者 ４，５００名程度 （３）実施期間 平成２４年１１月～平成２５年３月 （４）調査委託先 NPO法人日本乳腺甲状腺超音波医学会 （５）調査方法 ○ 県民健康管理調査と同等の水準の甲状腺超音波検査を対象者に実施します。 ○ 甲状腺超音波検査の結果については、県民健康管理調査と同様の基準で分類し、調査対象地域における甲状腺ののう胞等の頻度を算出します。 ３．調査結果 （注） この調査で実施された甲状腺超音波検査は、スクリーニング検査であり、診断の確定を目的とした検査ではありません。 ４．今後の予定 対象地域別の結果を含む詳細な調査結果については、３月下旬に公表してまいります。 連絡先 環境省総合環境政策局環境保健部 放射線健康管理担当参事官室 直通 ： ０３‐５５２１‐９２４８ 代表 ： ０３‐３５８１‐３３５１ 参事官 ： 桐生 康生 （６３７５） 参事官補佐 ： 廣瀬 佳恵 （６３９６）